مدولاسیون زاویه خمشی صفحه شبکه ای لایه هماپیتاکسی GaN دوپ شده با منیزیم مشاهده شده توسط توپوگرافی پراش اشعه ایکس

Jaemyung Kim ab، Okkyun Seo abc، Chulho Song† b، Satoshi Hiroi bc، Yanna Chen bc، Yoshihiro Irokawa a، Toshihide Nabatame a، Yasuo Koide a و Osami Sakata * abc a Center for GaN Characterization Services, Division وRNFS)، موسسه ملی علوم مواد (NIMS)، تسوکوبا، ایباراکی، 305-0047 ژاپن. پست الکترونیکی: SAKATA. Osami@nims. go. jp b گروه اشعه ایکس سنکروترون، مرکز تحقیقاتی برای اندازه گیری و مشخصه سازی پیشرفته، NIMS، کوتو، سایو، هیوگو، 679-5148 ژاپن c ایستگاه پرتو ایکس سنکروترون در SPring-8, RNFS, NIMS, Kouto, Sayo, Hyogo, 679-5148 Japan

دریافت در 7 نوامبر 2018، پذیرش در 4 فوریه 2019

اولین بار در 11 مارس 2019 منتشر شد

خلاصه

ما مدولاسیون صفحه شبکه لایه های هماپیتاکسی GaN دوپ شده با منیزیم را با توپوگرافی پراش اشعه ایکس مطالعه کرده ایم. تصاویر منحنی تکان دهنده اشعه ایکس و تصاویر با عرض کامل در نصف حداکثر از یک ویفر GaN 2 اینچی با روش انباشته تصویر به دست آمد. مولفه های فرکانس پایین ارزیابی شده از تبدیل فوریه منحنی های تکان دهنده اشعه ایکس تمایل به افزایش با افزایش غلظت دوپینگ Mg داشتند که نشان دهنده افزایش مدولاسیون شبکه فیلم است. برای غلظت های منیزیم ناخالص بیشتر از 1019سانتی متر−3صفحه مشبک فیلم از حالت محدب به مقعر تغییر شکل داد و چروک شد. ما این مدولاسیون صفحه شبکه را به آرام شدن کرنش در جهت درون صفحه پس از ایجاد نابجایی توسط دوپینگ منیزیم نسبت می دهیم.

معرفی

یک روش Epitaxy Fase Epitaxy فاز بخار هیدرید که اخیراً توسعه یافته است ، رشد ویفرهای GAN بزرگ و با کیفیت را فعال کرده است. 1،2 لایه هومو-اپیتاکسیال رشد یافته در این بستر GAN بالاترین تبلور موجود در صنعت را نشان می دهد. با این حال ، 3،4 برای برنامه های کاربردی به دستگاه های نوری 5،6 و دستگاه های برق ، 7،8 کنترل غلظت دوپانت یک عامل مهم است. پس از تابش پرتو الکترونی و بازپرداخت حرارتی ، GAN دوپ شده با منیزیم افزایش قابل توجهی از راندمان فوتولومینسانس (PL) را نشان می دهد. 5،6 اگرچه یک مدل MG و به کمک هیدروژن برای توضیح افزایش راندمان PL پیشنهاد شده است ، اما مکانیسم واقعی این افزایش همچنان موضوع بحث است. 9 میلی گرم دوپینگ به GAN پارامترهای شبکه را در هر دو جهت A و C افزایش می دهد ، اما تغییرات ثابت شبکه بسیار اندک است. 10 در مورد GAN Si-Doped ، گاهی اوقات ، فشار ، جابجایی و حتی ترک هایی را در فیلم های آن نشان می دهد که باعث بدتر شدن کیفیت کریستال GAN می شود. 11 با این حال ، اطلاعات میکروسکوپی به دست آمده تا به امروز برای درک چگونگی تأثیر این اثرات ویفر کلی در مقیاس ماکروسکوپی مانند HRTEM (میکروسکوپ الکترونی عبوری با وضوح بالا) 12 یا مارماهی (طیف سنجی از دست دادن انرژی الکترون) مناسب نیست. 13 درک بهتر از منشأ مقیاس ویفر برای غلبه بر این عوارض جانبی و امکان تولید انبوه ویفرهای GAN لازم است.

اگرچه از منحنی های سنگ زنی اشعه ایکس به طور گسترده ای برای مشاهده تبلور GAN استفاده می شود ، این تکنیک فقط به جای اطلاعات جهانی و نه جهانی می دهد. بنابراین ، اندازه گیری منحنی سنگ زنی معمولی برای ارزیابی تبلور کل ویفر مناسب نیست. برای غلبه بر این مسئله ، منحنی های سنگ زنی اشعه ایکس با روش های اسکن بر اساس مراحل نمونه موتوری ترکیب شده اند. با این حال ، 1،14 ، این رویکردها به دلیل محدودیت زمان و هزینه ، کل ویفر را به طور کامل پوشش نمی دهند.

در مورد یک تکنیک توپوگرافی پراش پرتوی ایکس بر اساس روش Berg-Barrett ، 15-21 این اطلاعات در مقیاس ویفر مانند توزیع جابجایی را در اختیار ما قرار داده است. این روش برای مواد کریستالی به جای مواد لایه بندی مناسب است زیرا مواد 2D به جای نقاط bragg در فضای متقابل ، میله های براگ دارند. 22 نقشه برداری از جهت گیری شبکه شبکه اخیراً توسعه یافته اهمیت تصویربرداری در مقیاس ویفر برای درک خم شدن ویفر و توزیع تبلور بیش از 2 و 4 اینچ GAN WAFERS را نشان می دهد. 20،21

در اینجا ما اثرات دوپینگ Mg را بر روی لایه های هموپیتاکسیال GAN بر روی ویفر با روش های توپوگرافی پراش اشعه ایکس نشان می دهیم. ما از تجزیه و تحلیل فوریه از پروفایل خط زاویه خمش استفاده کردیم تا افزایش مدولاسیون زاویه خمش را نشان دهد زیرا غلظت Mg به دلیل آرامش کرنش در جهت های درون هواپیما افزایش می یابد.

جزئیات تجربی

نمونه ها 2 میکرومتر از لایه GAN با ضخامت Mg-doped با غلظت Mg-dopant 10 بود17، 1018، و 1019سانتی متر−3در یک لایه GAN با ضخامت 1 میکرومتر به ضخامت 1 میکرومتر بر روی یک Wafer GAN با ضخامت 330 میکرومتر (0001) 2 اینچ به عنوان بستر رشد داده است. غلظت Mg در لایه های GAN با استفاده از منحنی کالیبراسیون غلظت دوپانت منیزیم ، که از تجزیه و تحلیل پروفایل عمق طیف سنجی جرمی یون ثانویه از نمونه های مرجع به دست آمد ، به عنوان تابعی از CP به دست آمد.₂منیزیم (منیزیم بیس سیکلوپنتادینیل) مقدار عرضه ، و انحراف استاندارد 10 ٪ داشت. آزمایشات توپوگرافی پراش پرتو X در BL20B2 بهار-8 ژاپن انجام شد. طول موج اشعه ایکس از 1. 284 Å با یک تک رنگ کریستالی Si (111) با اندازه 100 میلی متر (ساعت) 1. 5 میلی متر (V) انتخاب شد ، که به اندازه کافی بزرگ بود تا به طور کامل ویفر 2 اینچ را بپوشاند. یک آشکارساز پانل مسطح (C7942 ، Photonics Hamamatsu) با اندازه پیکسل 50 × 50 میکرومتر2برای دستیابی به تصویر نصب شد. زاویه حادثه به 0. 58 درجه تنظیم شد ، که شرایط GAN (114) را برآورده می کند. ما تصاویر تا حدی پراکنده را در زاویه های مختلف حادثه به دست آوردیم و تصاویر منحنی سنگ زنی را با یک تکنیک انباشت تصویر ارزیابی کردیم. 20،21 در مورد کریستال خم ، موقعیت هایی که از پرتوهای X پراکنده شده وضعیت براگ را راضی می کند. شش تنظیمات پراش موجود در کریستال خم در شکل 1 (a) - (f) نشان داده شده است. برای یک شکل محدب ، موقعیت پراش به سمت راست حرکت می کند ، هنگامی که با اشعه X از راست به چپ تابش می شود ، همانطور که در شکل 1 (b) نشان داده شده است. برعکس ، اگر زاویه حادثه را افزایش دهیم ، موقعیت پراش به سمت چپ حرکت می کند ، همانطور که در شکل 1 (c) نشان داده شده است. اگر هواپیمای مشبک شکل مقعر داشته باشد ، همانطور که در شکل 1 (d)-(f) نشان داده شده است ، وضعیت برعکس می شود. از طریق این تکنیک پراش پرتو X ، ما اطلاعات زاویه خمشی را در هواپیما به دست آوردیم.

نتایج و بحث

نقشه های زاویه خمش در غلظت Mg 1017، 1018، و 1019سانتی متر−3به ترتیب در شکل 2(a)-(c) نشان داده شده است. الگوهای شدت، زوایای خمشی ارزیابی شده از منحنی های تکان در موقعیت پیکسل آشکارساز مربوطه را نشان می دهد. در غلظت Mg 1017و 1018سانتی متر−3، زاویه خمش به طور یکنواخت تغییر کرد. با این حال، در 1019سانتی متر−3مدولاسیون زوایای خمشی در مجاورت قسمت های مرکزی به وضوح دیده می شد. پوشش کلی زاویه خمشی از مقعر به شکل محدب تغییر کرد. هم تغییرات پوششی زوایای خمشی و هم چروک شدن فیلم با تغییرات پوشش های زاویه خم نشان داده می شوند [شکل. 2 (ج)]. برای درک کمی تغییر زاویه خمش، پروفیل های خط خاصی از هر ویفر را انتخاب کردیم، همانطور که در شکل 2(d)-(f) نشان داده شده است. زوایای خمشی به دست آمده از اضلاع بالایی هر ویفر در شکل 2(d) نشان داده شده است. برای غلظت Mg 1017و 1018سانتی متر−3مقادیر کلی 0. 05± درجه تغییر کردند. با این حال، در مورد بالاترین غلظت دوپینگ 1019سانتی متر−3افزایش و کاهش ناگهانی زوایای خمشی مشاهده شد که دلالت بر وجود مدولاسیون صفحه شبکه در غلظت های بالای منیزیم دارد. همانطور که در شکل 2 (e) و (h) نشان داده شده است، این وضعیت برای قسمت های مرکزی و پایینی نمونه ها مشابه بود. برای تعیین مولفه های فرکانس از مدولاسیون زاویه خمشی، تبدیل فوریه را به پروفیل های خط به دست آمده اعمال کردیم. مولفه های فرکانس محاسبه شده قسمت های بالایی، میانی و پایینی به ترتیب در شکل 2(g)-(i) نشان داده شده است. همانطور که در شکل 2 (g) نشان داده شده است، در مورد ناحیه فوقانی، افزایش مولفه های فرکانس پایین به شدت بر نوسان زاویه خمش تأثیر می گذارد. در مورد غلظت دوپینگ Mg 1019سانتی متر−3فراوانی غالب 10×67/0 بود−6آ−1با دوره مدولاسیون مربوطه تقریباً 9. 4 میلی متر. یکی دیگر از اجزای فرکانس قوی در 0. 13 × 10−6آ−1با دوره مدولاسیون 4. 7 میلی متر نیز مشاهده شد. این دو جزء فرکانس قوی عمدتاً به خمش ویفر و چروک شدن لایه های GaN کمک می کنند.

برای درک رابطه بین دامنه به دست آمده از تبدیل فوریه و غلظت منیزیم، ما مجموع دامنه شکل 2 (g i) را محاسبه کردیم، که می توان از آن برای نشان دادن مدولاسیون فیلم استفاده کرد، همانطور که در شکل 3 (a) نشان داده شده است.. با افزایش غلظت منیزیم، دامنه کل افزایش یافت. این روند برای قسمت های بالایی، مرکزی و پایینی ویفر مشابه بود. مقادیر میانگین در غلظت Mg-doping 1019سانتی متر−3تقریباً دو برابر بالاتر از 10 بود17سانتی متر−3. ما این نتیجه را به عنوان نشان می دهیم که دوپینگ بالای منیزیم لایه های هماپیتاکسیال GaN تنش را در جهت درون صفحه فیلم افزایش می دهد. همانطور که در شکل 3(b) نشان داده شده است، لایه ها در مرحله اولیه خمش کمی داشتند. با افزایش غلظت Mg، زاویه خمش صفحه شبکه افزایش یافت. در غلظت های منیزیم بیشتر از 1019سانتی متر−3افزایش استرس باعث ایجاد آرامش توسط چروک شدن فیلم شد. با توجه به گزارشی در مورد آرامش استرس 18 از GaN دوپ شده Si مشاهده شده توسط طیف سنجی رامان، 11،24 افزایش غلظت دوپینگ Si باعث آرامش استرس لایه ها می شود و تراکم دررفتگی افزایش می یابد. از این نظر، مشاهدات ما مشابه گزارش قبلی است که بر اساس یک ناخالصی Si بود. 11 برای تأیید مدل پیشنهادی خود در شکل 3(b)، نقشه های عرض کامل را در نصف ماکزیمم (FWHM) با روش انباشته تصویر، همانطور که در شکل 4 (a) - (c) نشان داده شده است، ارزیابی کردیم. مقیاس رنگ زاویه FWHM را نشان می دهد. برای غلظت Mg 1017سانتی متر−3FWHM توزیع همگنی را نشان داد. برای غلظت Mg 1018سانتی متر−3، افزایش FWHM را در وسط ویفر مشاهده کردیم. در غلظت Mg 1019سانتی متر−3، قسمتهای لبه داخل دایره ها یک FWHM مخصوصاً بزرگ را نشان می دهد ، که حاکی از افزایش موزاییک حوزه GAN (114) است. افزایش FWHM در مجاورت لبه ویفر در شکل 4 (c) نتیجه آرامش استرس فشاری در جهت درون هواپیما است اگر بسترهای مورد استفاده دارای توزیع خمشی شبکه مشابه باشند. منشأ یک منطقه مانند نقطه کوچک ، با داشتن مقدار زیادی FWHM در داخل دایره در شکل 4 (c) ، بدون آرامش استرس قابل توضیح نیست. این فرض مطابق با گزارش قبلاً ذکر شده است. 23 افزایش FWHM مربوط به افزایش موزایسی یا تراکم جابجایی است.

طبق گزارش های قبلی، چگالی نابجایی را می توان مستقیماً از گسترش عرض منحنی تکان دهنده و طول بردار Burgers محاسبه کرد. 25،26 برای منحنی گهواره ای به دست آمده در قله GaN (114)، گشاد شدن چگالی نابجایی نخ (TD) را فراهم می کند. با این حال، بهترین راه برای مشاهده نابجایی، استفاده از میکروسکوپ الکترونی عبوری (TEM) با وضوح اتمی 27 یا میکروسکوپ نیروی اتمی (AFM) یک سطح تمیز است. 29،30 بدون اندازه گیری در این وضوح، ارزیابی چگالی نابجایی و طول بردار برگر دشوار است. یک تکنیک فوتولومینسانس برانگیختگی دو فوتونی اخیراً توسعه یافته 28 نیز تصاویر نابجایی را به صورت سه بعدی نشان داده است. با این حال، قدرت تفکیک مکانی این روش برای تشخیص نابجایی های کوچکتر از 300 نانومتر کافی نیست. در برخی موارد، فرمولی که توسط Kaganer 26 ایجاد شده است برای تخمین چگالی نابجایی مفید است. با این حال، با توجه به Barchuk و همکاران. منحنی های تکان دهنده اشعه ایکس می توانند ویژگی های یکسانی را حتی در تراکم های نابجایی بسیار متفاوت نشان دهند. 31 آنها گسترش منحنی های تکان دهنده را از طریق خم شدن ویفر و جهت گیری نادرست از دیدگاه ماکروسکوپی تفسیر کردند. از نقطه نظر ریزساختاری، آنها منحنی تکان دهنده را با چگالی نابجایی مرتبط کردند. آنها نشان دادند که چگالی نابجایی به دست آمده از شبیه سازی های مونت کارلو به شدت به مدل حتی با همان منحنی تکان دهنده وابسته است. به این دلایل، باید توجه دقیقی به تفسیر چگالی نابجایی بر اساس منحنی های تکان دهنده اشعه ایکس شود.

نتیجه گیری

در نتیجه، ما مدولاسیون های زاویه خمش صفحه شبکه لایه های هماپیتاکسیال GaN را با توپوگرافی پراش اشعه ایکس مشاهده کرده ایم. با افزایش غلظت منیزیم، زوایای خمشی افزایش یافت و فیلم چروک شد. در غلظت Mg 1019سانتی متر−3، پوشش صفحه شبکه از مقعر به شکل محدب تغییر کرد. تبدیل فوریه پروفیل های خط زاویه خمشی به دست آمده از تصاویر توپوگرافی پراش اشعه ایکس، افزایش مولفه های فرکانس پایین را با افزایش غلظت دوپینگ نشان داد. اجزای فرکانس پایین ارزیابی شده با دوره های 9. 4 و 4. 7 میلی متر تحت بالاترین غلظت دوپینگ غالب بودند. پوشش صفحات شبکه به طور کلی در غلظت های بالای منیزیم محدب و چروکیده شد. افزایش FWHM در لبه ویفر نشان می دهد که آرامش استرس با افزایش چگالی نابجایی در غلظت های بالای منیزیم رخ می دهد.

تضاد علاقه

هیچ درگیری برای اعلام وجود ندارد.

سپاسگزاریها

این اندازه گیری ها در بهار 8 تحت پیشنهادهای شماره 2016b1028 ، 2017A1030 ، 2017B1029 ، 2017B1030 ، 2018B1010 ، 2017B4505 و 2018b4505 انجام شد. این کار توسط وزارت آموزش ، فرهنگ ، ورزش ، علوم و فناوری (MEXT) پشتیبانی شده است "برنامه تحقیق و توسعه نیمه هادی نسل بعدی برای تحقق جامعه صرفه جویی در انرژی". ما از اندرو جکسون ، دکترا ، از گروه Edanz (www. edanzediting. com/ac) برای ویرایش پیش نویس این نسخه خطی تشکر می کنیم.

یادداشت ها و منابع

1. R. Dwiliński ، R. Doradziński ، J. Garczyński ، L. P. Sierzputowski ، A. Puchalski ، Y. Kanbara ، K. Yagi ، H. Minakuchi و H. Hayashi ، J. Cryst. رشد ، 2008 ، 310 ، 3911-3916 Crossref.
2. K. Fujito ، S. Kubo ، H. Nagaoka ، T. Mochizuki ، H. Namita and S. Nagao ، J. Cryst. رشد ، 2009 ، 311 ، 3011-3014 CrossRefcas.
3. M. Lee ، D. Mikulik ، M. Yang and S. Park ، Crystengcomm ، 2017 ، 19 ، 2036-2041 RSC.
4. T. Kimura ، K. Horibuchi ، K. Kataoka and D. Nakamura ، J. Cryst. رشد ، 2018 ، 494 ، 17-25 Crossrefcas.
5. S. Nakamura ، T. Mukai ، M. Senoh و N. Iwasa ، JPN. J. Appl. فیزیک، 1992 ، 31 ، L13 9-L142 CrossRefcas.
6. H. Amano ، M. Kito ، K. Hiramatsu و I. Akasaki ، JPN. J. Appl. فیزیک، 1989 ، 28 ، L2112 - L2114 CrossRefcas.
7. Y. Wu ، D. Kapolnek ، J. P. Ibbetson ، P. Parikh ، B. P. Keller and U. K. Mishra ، IEEE Trans. دستگاه های الکترون ، 2001 ، 48 ، 586-590 CrossRefcas.
8. W. Saito ، Y. Takada ، M. Kuraguchi ، K. Tsuda ، I. Omura ، T. Ogura و H. Ohashi ، IEEE Trans. دستگاه های الکترون ، 2003 ، 2528-2531 CrossRefcas.
9. J. L. Lyons ، A. Janotti and C. G. Van de Walle ، Phys. روحانی لت.، 2012 ، 108 ، 156403 CrossRefPubmed.
10. P. Prystawko ، M. Leszczynski ، B. Beaumont ، P. Gibart ، E. Frayssinet ، W. Knap ، P. Wisniewski ، M. Bockowski ، T. Suski and S. Porowski ، Phys. وضعیت Solidi B ، 1998 ، 210 ، 437-443 CrossRefcas.
11. L. T. Romano ، C. G. Van De Walle ، J. W. Ager ، W. Götz and R. S. Ke ، J. Appl. فیزیک، 2000 ، 87 ، 7745-7752 CrossRefcas.
12. S. D. Lester ، F. A. Ponce ، M. G. Craford و D. A. Steigerwald ، Appl. فیزیککاهنده، 1995 ، 66 ، 1249 1251 Crossrefcas.
13. I. Arslan و N. D. Browning ، Phys. روحانی لت.، 2003 ، 91 ، 165501 CrossRefcaspubmed.
14. Y. Cui ، X. Hu ، X. Xie ، R. Wang and X. Xu ، Crystengcomm ، 2017 ، 19 ، 3844-3849 RSC.
15. J. Chaudhuri ، M. H. Ng ، D. D. Koleske ، A. E. Wickenden and R. L. Henry ، Mater. علمیمهندس ، ب ، 1999 ، 64 ، 99-106 Crossref.
16. X. Xu ، R. P. Vaudo ، C. Loria ، A. Salant ، G. R. Brandes and J. Chaudhuri ، J. Cryst. رشد ، 2002 ، 246 ، 223-229 Crossrefcas.
17. https://doi. org/10. 1103/PhysRevLett. 108. 110003، Google Scholar Crossref، CAS 10. B. Raghothamachar, G. Dhanaraj, J. Bai and M. Dudley, Microsc. Res. فنی، 2006، 69، 343-358 CrossRefCASPubMed.
18. https://doi. org/10. 1103/PhysRevLett. 111. 1100، K. Barla، G. Bomchil، R. Herino، J. C. Pfister، and J. Baruchel، J. Cryst. رشد، 1984، 68، 721-726 CrossRefCAS.
19. https://doi. org/10. 1103/PhysRevLett. 101. 111112، Google Scholar Crossref، CAS 10. D. Lübbert, C. Ferrari, P. Mikulik, P. Peot, L. Helfen, N. Verdi, D. Korytar, and T. Baumbach, J. Appl. کریستالوگر.، 2005، 38، 91-96 CrossRef.
20. https://doi. org/10. 1103/PhysRevLett. 111. 111022، Google Scholar Crossref، CAS 10. J. Kim, O. Seo, C. Song, S. Hiroi, Y. Chen, Y. Irokawa, T. Nabatame, Y Koide and O. Sakata, Appl. فیزیکExpress , 2018 , 11 , 081002 CrossRef.
21. https://doi. org/10. 1103/PhysRevLett. 101. 1101، Google Scholar Crossref، CAS 10. J. Kim, O. Seo, C. Song, Y. Chen, S. Hiroi, Y. Irokawa, T. Nabatame, Y Koide و O. Sakata، CrystEngComm، 2018، 20، 7761 7765 RSC.
22. J. Als-Nielsen and D. McMorrow, Elements of Mode Ray Physics, New York, 2001 Search PubMed.
23. C. Kisielowski، J. Krüger، S. Ruvimov، T. Suski، J. W. Ager، E. Jones، Z. Liliental-Weber، M. Rubin، E. R. Weber، M. D. Bremser and R. F. Davis، Phys. کشیش Fr. ب: تراکم. ماده ماده. فیزیک، 1996، 54، 17745-17753 CrossRefCAS.
24. https://doi. org/10. 1103/PhysRevLett. 18. 1011، Google Scholar Crossref، CAS 10. I. Lee, I. Choi, C. Lee, E. Shin, D. Kim, S. Noh, S. Son, K لیم، و اچ. لی، جی. اپل. فیزیک، 1998، 83، 5787-5791 CrossRefCAS.
25. https://doi. org/10. 1103/PhysRevLett. 111. 11111، Google Scholar Crossref، CAS 10. B. Heying, X. H. Wu, S. Keller, Y. Li, D. Kapolnek, B. P. Keller, S. P. DenBaars, and J. Appl. فیزیکLett.، 1996، 68، 643-645 CrossRefCAS.
26. V. M. Kaganer، O. Brandt، A. Trampert، و K. H. Ploog، Phys. کشیش Fr. ب: تراکم. ماده ماده. فیزیک, 2005, 72 , 045423 CrossRef.
27. C. Chen، C. Zhu، E. R. White، C. Chiu، M. C. Scott، B. C. Regan، L. D. Marks، Y. Huang and J. Miao، Nature، 2013، 496، 74-77 CrossRefCASPubMed.
28. https://doi. org/10. 1103/PhysRevLett. 101. 111113، Google Scholar Crossref، CAS 10. T. Tanikawa, K. Ohnishi, M. Kanoh, T. Mukai, and T. Matsuoka, Appl. فیزیکExpress , 2018 , 11 , 031004 CrossRef.
29. A. M. Walker، B. Slater، J. D. Gale، و K. Wright، Nat. ماتر، 2004، 3، 715-720 CrossRefCASPubMed.
30. S. Dumrul، S. Bazzana، J. Warzywoda، R. R. Biederman و A. Sacco Jr.، Microporous Mesoporous Mater.، 2002، 54، 79-88 CrossRefCAS.
31. M. Barchuk، V. Holý و D. Rafaja، J. Appl. فیزیک, 2018, 123 , 161552 CrossRef.